|
Количественной характеристикой намагниченного состояния вещества служит векторная величина - намагниченность J, равная отношению магнитного момента малого объема вещества к величине этого объема:
...
где Pmi - магнитный момент i-го атома из числа n атомов в объеме ΔV.
Для того чтобы связать вектор намагниченности среды J с током Iмикро, рассмотрим равномерно намагниченный параллельно оси цилиндрический стержень длиной h и поперечным сечением S (рис. 2.7.3, а). Равномерная намагниченность означает, что плотность атомных циркулирующих токов внутри материала Iмикро повсюду постоянна.
Каждый атомный ток в плоскости сечения стержня, перпендикулярной его оси, представляет микроскопический кружок, причем все микротоки текут в одном направлении - против часовой стрелки (рис. 2.7.3, б). В местах соприкосновения отдельных атомов и молекул (А, В) молекулярные токи противоположно направлены и компенсируют друг друга (рис. 2.7.3, в). Нескомпенсированными остаются лишь токи, текущие вблизи поверхности материала, создавая на поверхности материала некоторый микроток Iмикро, возбуждающий во внешнем пространстве магнитное поле, равное полю, созданному всеми молекулярными токами.
Закон полного тока для магнитного поля в вакууме можно обобщить на случай магнитного поля в веществе:
|
